Влияние упругой деформации конструкционной стали на распределение критических магнитных полей

Автор работы: Пользователь скрыл имя, 25 Ноября 2011 в 10:32, реферат

Краткое описание

Использование магнитных методов является одним из перспективных направлений оценки напряженно-деформированного состояния элементов конструкций. Часто в качестве параметра контроля используют коэрцитивную силу ввиду ее высокой чувствительности к структурным изменениям и фазовым превращениям, слабой зависимости от геометрии контролируемого объекта, достаточной простоте и точности измерения. Однако коэрцитивная сила отражает интегральные свойства ферромагнетика, а ее изменения связаны с изменениями структуры, фазового состава и напряженно-деформированного состояния в результате различных внешних воздействий. Более точные сведения о протекании процессов намагничивания и перемагничивания, о взаимодействии доменных границ с определенными типами дефектов можно получить исследования распределения критических магнитных полей при намагничивании и перемагничивании.

Содержимое работы - 1 файл

влияние.doc

— 114.50 Кб (Скачать файл)

  Связь Ф.  с многими немагнитными свойствами  вещества позволяет по данным измерений магнитных свойств получить информацию о различных тонких специфических особенностях электронной структуры кристаллов. Поэтому Ф. интенсивно исследуют на электронном и ядерном уровнях, применяя электронный ферромагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс, Мёссбауэра эффект, рассеяние на ферромагнитных кристаллах различного типа корпускулярных излучений (с учётом влияния магнитных моментов взаимодействующих частиц) и т.д. В 70-е гг. 20 в. возникли интересные контакты Ф. с физикой элементарных частиц и астрофизикой. Здесь следует упомянуть об изучении в ферромагнетиках явлений аннигиляции позитронов, образования мюония и позитрония (см. Позитрон), рассеяния мюонов, а в астрофизике – о проблеме магнетизма нейтронных звёзд (пульсаров). 

Рис. 2. Кривая безгистерезисного  намагничивания (0 Вm) и петля гистерезиса  поликристаллического железа. Значению индукции Вm соответствует намагниченность  насыщения Js.

Рис. 1. Ферромагнитная (коллинеарная) атомная стуктура гранецентрированной кубической решётки ниже точки Кюри Q; стрелками обозначены направления атомных магнитных моментов; Js — вектор сум марной намагниченности. 
 
 
 
 
 

Рис. 3. Зависимость  намагниченности J от напряжённости  магнитного поля Н для трёх главных  кристаллографических осей монокристалла железа (тип решётки — объёмно-центрированная кубическая, [100] — ось лёгкого намагничивания).

 
 

   
 
 
 
 
 
 
 
 
 

Литература

  1. Акулов Н. С., Ферромагнетизм, М. – Л., 1939; Бозорт Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Вонсовский С. В., Шур Я. С., Ферромагнетизм, М. – Л., 1948;
  2. Дорфман Я. Г., Магнитные свойства и строение вещества, М., 1955; Туров Е. А., Физические свойства магнитоупорядоченных кристаллов, М., 1963;
  3. Теория ферромагнетизма металлов и сплавов. Сб., пер. с англ., М., 1963; Ахиезер А. И., Барьяхтар В. Г., Пелетминский С. В., Спиновые волны, М., 1967: Туров Е. А., Петров М. П., Ядерный магнитный резонанс в ферро- и антиферромагнетиках, М., 1969;

Информация о работе Влияние упругой деформации конструкционной стали на распределение критических магнитных полей